helyzetek, amikor a kondenzátor , ill. a tekercs feszültsége nagy lesz, míg összegük ehhez
képest jóval kisebb, sıt nulla. Ekkor alakul ki a feszültségrezonancia. Mivel az induktivitás változtatásával elérhetjük, hogy a tekercs induktív ellenállása megegyezzen a kondenzátor kapacitív ellenállásával: XL = XC.
Ekkor azonban az áramkör ellenállása a tekercset alkotó drót ellenállásával lesz egyenlı:
Z = R, amely viszonylag kis értékő, így az áramkörben nagy áram folyhat. Ekkor a
tekercsen, ill. a kondenzátoron ωL/R-szer nagyobb feszültség esik, mint amennyi az
ellenálláson mért feszültség.
Az elızıekben leírt összefüggések segítségével határozzuk meg azt a frekvenciát, ahol a
feszültségrezonancia létrejön: Lω =1 / Cω.
Felhasználva, hogy ω = 2πf, kapjuk a Thomson-képletet:
Feszültségrezonancia esetén a kör ellenállása tiszta ohmos és minimális.
